напряжённость однородного электрического поля, при которой наступает Пробой диэлектриков. При определении Э. п. для исключения теплового пробоя измерения производятся, как правило, в импульсном режиме, но импульсы напряжения должны быть достаточно длительными, чтобы процессы, приводящие к Э. п., протекали без перенапряжений. Такими процессами являются ударная ионизация либо туннельное просачивание, либо то и другое.

При напряжениях выше Э. п. диэлектрик становится проводником (когда напряжённость электрического поля Е достигает пробивной Е_пр, электропроводность скачкообразно возрастает). Переход в проводящее состояние часто приводит к разрушению материала из-за перегрева. Э. п. обладают все газы, в том числе пары металлов, твёрдые и жидкие диэлектрики. У слюды, кварца и других хороших диэлектриков Э. п. достигает 10⁶-10⁷ в/см; в тщательно очищенных и обезгаженных жидких диэлектриках Э. п. также достигает 10⁶ в/см; в газах Э. п. зависит от давления и других условий и составляет для воздуха при нормальных условиях и толщине слоя порядка 1 см около 3․10⁴ в/см; у полупроводников (Ge, Si) Э. п. порядка 10⁵ в/см, однако при очень низких температурах, когда пробой вызывается ударной ионизацией примесей, Э. п. в Ge порядка 5 в/см.

ЭЛЕКТРОЁМКОСТЬ, электроёмкости, мн. нет, ·жен. (физ.). Величина, характеризующая связь между зарядом, сообщенным двум проводникам, и разностью потенциалов на них.

см.Электрическая ёмкость.

характеристика проводника, количественная мера его способности удерживать электрический заряд. В электростатическом поле все точки проводника имеют один и тот же потенциал φ. Потенциал φ (отсчитываемый от нулевого уровня на бесконечности) пропорционален заряду q проводника (т. е. отношение q к (р не зависит от q). Это позволяет ввести понятие Э. ё. (С) уединённого проводника, которая равна отношению заряда проводника к потенциалу: С = q/φ). Т. о., чем больше Э. ё., тем больший заряд может накопить проводник при данном ф. Э. ё. определяется геометрическими размерами проводника, его формой и электрическими свойствами окружающей среды (её диэлектрической проницаемостью (См. Диэлектрическая проницаемость)) и не зависит от материала проводника. В частности, Э. ё. проводящего шара в вакууме в системе СГСЕ равна его радиусу. Наличие вблизи проводника других тел изменяет его Э. ё., т. к. потенциал проводника зависит и от электрических полей, создаваемых наведёнными в окружающих телах зарядами вследствие явления индукции электростатической (См. Индукция электростатическая).

В СГС системе единиц (См. СГС система единиц) Э. ё. измеряется в сантиметрах, а в Международной системе единиц (См. Международная система единиц) (СИ) - в фарадах: 1 ф = 9․10¹¹ см.

Понятие Э. ё. относится не только к одному проводнику, но и к системе проводников, в частности к системе двух проводников, разделённых тонким слоем диэлектрика, - конденсатору электрическому (См. Конденсатор электрический). Э. ё. конденсатора (взаимная ёмкость его обкладок): С = q/(φ₁-φ₂), где q - заряд одной из обкладок (заряд второй обкладки равен - q), а φ₁ - φ₂ - разность потенциалов между обкладками. Э. ё. конденсатора практически не зависит от наличия окружающих тел и может достигать очень большой величины при малых геометрических размерах конденсаторов.

Лит.: Тамм И. Е., Основы теории электричества, 9 изд., М., 1976, гл. 1; Калашников С. Г., Электричество, 3 изд., М., 1970 (Общий курс физики, т. 2), гл. 4.

Г. Я. Мякишев.